чальыои магнитной проницаемости во времени после приведения предварительно намагниченного полем технического насыщения материала в размагниченное состояние в условиях отсутствия магнитного, механического и теплового воздействий при заданной температуре.

В нормативных документах обычно вместо D указывают относительную дезаккомодацию DF, определяемую как отношение D к .логарифму отношения интервалов времени, через которые измерялась начальная магнитная проницаемость.

Коэффициент перестройки частоты Kf. Ферриты характеризуются большой зависимостью обратимой магнитной проницаемости дхобр от напряженности подмагничивающего поля. Благодаря незначительному действию вихревых токов зависимость остается неизменной в широком диапазоне частот. Это позволяет применять ферриты, например, в схемах дистанционной настройки, перестраиваемых подмагнйчиванием, что для других магнитных материалов (металлических или магнитодиэлектриков) практически невозможно. Для магнитодиэлектриков Лобр»const, а для металлических материалов, кроме малой зависимости Лобр от постоянного поЛя (приблизительно в 100 раз меньшей, чем для ферритов), характеристики различны при разных частотах.

Свойства ферритов, используемых для перестройки частоты контуров, характеризуют коэффициентом.

Kf= K=KiWi, (2.6)

где /Ср - коэффициент перестройки по магнитной проницаемости.

При работе в однополярных импульсных полях (например, в импульсных трансформаторах) качество материала характеризуется импульсной проницаемостью Ли, значение которой зависит от максимального поля Яи, длительности импульса Ти, частоты повторения импульсов, а также от температуры. Так как эти функции нелинейны, целесообразно ферриты для импульсных трансформаторов характеризовать графическими зависимостями Лк от Яи, Ти, f я температуры.

В электрическом отношении ферриты являются полупроводниками или диэлектриками. Исследования показали, что в переменных полях эффективная проводимость ферритов определяется не только величиной р (токами проводимости а), но и токами смещения:

°эф=°+еое"» (2-7)

где а - удельная проводимость в постоянных полях; г" - мнимая часть диэлектрической проницаемости; во - электрическая постоянная; со - угловая частота.

Из выражения (2.7) следует, что Оэф возрастает с ростом частоты. Для некоторых ферритов при /=10 МГц Оэф в 5-10 раз больше, чем а. С увеличением температуры проводимость ферритов уве-.личивается.

Таблица 2.9. Параметры высокопроницаемых ферритов и ферритов общего назначения

в нормативных документах обычно указывают удельное сопротивление р, измеренное при постоянном токе.

Для некоторых марок ферритов наблюдается эффект порогового высокочастотного поля Япор, который заключается в следующем. После приложения поля, превышающего Япор, и последующего снятия его в феррите происходят необратимые изменения, связанные с нарушением одноосной анизотропии, вследствие чего изменяется

Таблица 2.10. Параметры

форма петли гистерезиса (из перетянутой с малой Не и малыми потерями становится прямоугольной), что приводит к резкому росту тангенса угла магнитных потерь. Материал переходит в состояние с низкой добротностью. Возвратить его в исходное состояние можно только нагреванием выше температуры Кюри.

Кроме рассмотренных свойств ферритов практический интерес в ряде случаев представляют точка Кюри в, плотность у, коэффициенты потерь, особенно коэффициент потерь на гистерезис бг, характеризующий нелинейные процессы, и др.

Отечественная промышленность выпускает свыше 60 марок магнитомягких ферритов различных по свойствам и областям применения групп: общего применения, термостабильных, для контуров, перестраиваемых подмагнйчиванием и широкополосных транс()ор-маторов, для строчных трансформаторов телевизоров, для импульсных трансформаторов, для сердечников магнитных головок и некоторые другие.

В табл. 2.9-2.11 приведены параметры наиболее распространенных групп магнитомягких ферритов, а на рис. 2.21-2.26 - не-